ОСЛАБЛЕНИЕ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ОГНЕВЫХ ШАРОВ

  Главная      Учебники - Промышленность     Основные опасности химических производств (Маршал В.К.) - 1989 год

 поиск по сайту

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

содержание   ..  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  ..

 

 

8.12.7.6.

ОСЛАБЛЕНИЕ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ОГНЕВЫХ ШАРОВ

 

Эффект ослабления уже отмечался выше. Вопрос этот сложен. Сложность здесь заключается в том, что способность атмосферы ослаблять тепловое излучение неодинакова в разных местах, в течение суток и даже часа. Одна крайняя ситуация - это условия, соответствующие большой высоте и ясной морозной погоде; другая - тропический муссон. Кроме того, осложняет дело тот факт, что излучение различных длин волн ослабляется в разной степени.

Здесь весьма важна оценка эффективной температуры огневого шара. При более высоких температурах происходит смещение к видимой части спектра, и ультрафиолетовое излучение вносит все больший и больший вклад. Излучение с малыми длинами волн наиболее сильно ослабляется в атмосфере. Таким образом, получается, что предполагаемое ослабление будет увеличиваться по мере возрастания температуры поверхности огневого шара.

Вопросы ослабления излучения обсуждаются в работе [Glasstone,1980]. Используя сделанные в этой работе выводы, ослабление излучения в однородной атмосфере можно описать следующим соотношением :

где Едд - импульс излучения после ослабления, К - коэффициент поглощения по всему спектру длин волн. Однако, как отмечается в [Glasstone,1980], рассеяние также играет свою роль, и отразить этот момент может следующая формула:

где τ - коэффициент пропускания (общий), т. е. доля прошедшего излучения. При некоторых обстоятельствах τ может быть больше 1, но приводимые для коэффициента пропускания значения получены применительно к ядерному

взрыву, и, возможно, неприменимы к ситуациям с огневыми шарами. Аналогичный вывод делается в работе [Moorhouse,1982a], где даются значения τ для различных значений относительной влажности Кд. В качестве источника принимается черное тело с температурой 1150 К. Данные эти заимствованы у Раджа и приводятся в виде графика, показывающего, что на расстояниях свыше 100 м от источника (остальные характеристики отсутствуют) значения коэффициента пропускания по Гласстону намного выше, чем у Раджа, а на расстояниях, меньших приблизительно 100 м, они намного меньше. (Для расстояния 300 м коэффициент пропускания равен 0,7 при RH = 0,2 и 0,6 при RH = 1,0.) Представленные в работе графики соответствуют следующим уравнениям:

τ = 1,00 - 0,12 ∙ lgRt, RH = 0,20

τ = 0,96 - 0,12 ∙ lgRt, RH = 0,50

τ = 0,92 - 0,12 ∙ lgRt, RH = 1,00

где Rt - расстояние от источника до цели. Из работы не ясно, какой из факторов рассматривался: относительная влажность или парциальное давление?

Согласно частному сообщению Эйра, цитируемому в [Roberts,1982a], для коэффициента пропускания выбирается значение 0,75 при расстоянии от источника, равном 50 м, и 0,61 - при 500 м, что соответствует графику для RH = 0,50 в работе [Moorhouse,1982a] и что опять возвращает нас к работе Раджа [Raj,1979]. Это, по-видимому, связано с отсутствием (за исключением последней работы) данных по коэффициенту пропускания, свидетельствующих о том, что даже в регионах с сухим климатом эффект ослабления будет значительным и что оценить коэффициент пропускания можно по формуле

τ = 1,00 - 0,12-lgRt

 

 

 

 

 

содержание   ..  40  41  42  43  44  45  46  47  48  49  50  ..